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511Kev的单光子 1.02Mev的双光子 511Kev的X射线 511Kev的双光子 1.02Mev的单光子
511keV的射线 511keV的X射线 511keV的单光子 511keV的一对γ光子 1．02MeV的一对γ光子
SPECT/PET与PET均采用符合探测原理 SPECT/PET在空气中的分辨率可达4.5mm，与PET接近 SPECT/PET兼备单光子和F正电子成像 PET只能进行F正电子成像 SPECT/PET和PET均能进行快速动态显像
晶体加厚使入射光子与晶体的相互作用机会增加，探测效率提高 晶体加厚使光电倍增管产生的脉冲能谱展宽，能量分辨下降 晶体面积增大，PET灵敏度提高 晶体面积增大，PET空间分辨率提高 成像时，接收到的射线均定位在小晶体探测器的中心
晶体加厚使入射光子与晶体的相互作用机会增加，探测效率提高 晶体加厚使光电倍增管产生的脉冲能谱展宽，能量分辨下降 晶体面积增大，PET灵敏度提高 晶体面积增大，PET空间分辨率提高 成像时，接收到的射线均定位在小晶体探测器的中心
电子接近原子核减速，丢失能量转换的X线光子 电子与原子核碰撞，全部能量转换的X线光子 电子与核外电子相碰，丢失能量转换的X线光子 电子击脱核内层电子，外层电子跃迁释放的X线光子 电子穿透原子与另外原子核作用，丢失能量转换的X线光子
511keV的射线 511keV的X射线 511keV的单光子 511keV的一对γ光子 1.02MeV的一对γ光子
脉冲能谱分布的半高宽与入射光子能量之比越小，能量分辨率越高 能窗下限可将低能量的散射光子排除掉 能窗上限过高将导致真符合计数的大量丢失 能量分辨率主要取决于晶体性能 能量分辨率与探测系统的设计有关
脉冲能谱分布的半高宽与入射光子能量之比越小，能量分辨率越高 能窗下限可将低能量的散射光子排除掉 能窗上限过高将导致真符合计数的大量丢失 能量分辨率主要取决于晶体性能 能量分辨率与探测系统的设计有关
产生能量相等的一对γ光子 产生一对能量各为140keV的γ光子 产生一对辐射方向相反的γ光子 产生一对穿透能力比Tc强的γ光子 产生一对γ光子，PET利用这对γ光子进行成像
电子接近原子核减速，丢失能量转换的X线光子 电子与原子核碰撞，全部能量转换的X线光子 电子与核外电子碰撞，丢失能量转换的X线光子 电子击脱核内层电子，外层电子跃迁释放的X线光子 电子穿透原子与另外原子核作用，丢失能量转换的X线光子
“非瘫痪”型丢失 “瘫痪”型丢失 上升区丢失 饱和区丢失 延迟丢失
晶体加厚使入射光子与晶体的相互作用机会增加，探测效率提高 晶体加厚使光电倍增管产生的脉冲能谱展宽，能量分辨下降 晶体面积增大，PET灵敏度提高 晶体面积增大，PET空间分辨率提高 成像时，接收到的射线均定位在小晶体探测器的中心
511keV的β射线 511keV的X射线 511keV的一对γ光子 511keV的单光子 1022keV的一对γ光子
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