说明均匀加宽和非均匀加宽工作物质中增益饱和的机理。

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非均匀加宽饱和效应的强弱与频率无关 烧孔效应是非均匀加宽的特性 烧孔面积表示真正的面积 在多普勒加宽的驻波型激光器中，一般会出现两个烧孔

非均匀加宽激光器一般是多纵模振荡均匀加宽激光器一般是多纵模振荡 均匀加宽激光器存在着轴向空间烧孔和横向空间烧孔 非均匀加宽激光器存在着多模共用一个表观中心频率的激活粒子的情况

对氩离子激光器，主要是均匀加宽 在高气压下，CO2激光器以非均匀加宽为主 对钕玻璃，网络体热振动加宽是主要的均匀加宽因素 掺铒光纤在常温下的谱线加宽属于非均匀加宽

增益曲线均匀饱和会引起自选模作用 均匀加宽稳态激光器的输出都是单纵模由于轴向空间烧孔效应，不同纵模可以使用不同空间的激活粒子而同时产生振荡 在非均匀加宽激光器中，一般都是多纵模振荡

晶格缺陷加宽 自然加宽 碰撞加宽

增益系数和入射频率有关 在相同的入射光强下，入射光频率为中心频率时饱和效应最弱 强光和弱光同时入射，强光会影响弱光的增益系数 对于均匀加宽，增益饱和使增益在整个谱线上均匀下降

如果引起加宽的物理因素对每个原子都是等同的，则这种加宽称作均匀加宽 自然加宽、碰撞加宽属于均匀加宽 晶格缺陷加宽也属于均匀加宽 多普勒加宽属于非均匀加宽

烧孔效应 兰姆凹陷 单纵模振荡 多普勒加宽

引起加宽的物理因素对每个原子不是等同的 每个原子只对谱线内与它的表观中心频率相应的部分有贡献 运动原子对外表现的频率等于自己的发光中心频率 多普勒加宽属于非均匀加宽

晶格缺陷加宽属于非均匀加宽 法不责众可以类比非均匀加宽 多普勒加宽具有高斯函数形式 多普勒线型函数就是原子数按表观中心频率的分布函数

均匀加宽激光器中的模式竞争包括增益曲线均匀饱和引起的自选模作用 激光器的效率通常可以用总效率和斜效率两种来表示 斜效率为激光器输出功率和泵浦输入的电功率关系曲线的斜率 空间烧孔效应中，腔内形成的驻波场，波腹处光强最大，增益系数最大

增益系数表示光通过单位长度激活物质后光强增长的百分数 忽略损耗，增益系数正比于反转集居数密度 三能级系统和四能级系统饱和光强的具体表达式相同 对均匀加宽工作物质，偏离中心频率越远，饱和效应越弱

以均匀加宽为主的固体激光器一般为单纵模振荡 非均匀加宽激光器中不存在模竞争现象 以均匀加宽为主的高气压气体激光器可获得单纵模振荡 纵模间隔大于烧孔宽度时会产生模式竞争

气体工作物质的加宽类型主要是碰撞加宽和多普勒加宽 He-Ne激光器工作物质以非均匀加宽为主 Nd：YAG晶体在整个温度范围内都以均匀加宽为主红宝石晶体在整个温度范围内也都以均匀加宽为主